магнитный решетка

Новости Деканат О факультете Общая информация История Кафедры Aстрономии О кафедре Историческая справка Сотрудники Общ. магнитный решетка хим. физики О кафедре Историческая справка Сотрудники Теоретической физики Перейти на сайт Теоретической физики Теплофизики О кафедре Историческая справка Сотрудники Физики твердого тела О кафедре Историческая справка Сотрудники Экспериментальной физики О кафедре Историческая справка Сотрудники Отделения Менеджмента Компьютерной физики Медицинской физики Научно-производственное Педагогическое Наука Общая информация Конференции Периодические издания Абитуриенту Общая информация Абитуриент-2008 Студенту I курс II курс III курс IV курс V курс Заочникам Полезные ресурсы Сайты ОНУ Сайты физических журналов Рекомендуем Библиотека Форум Я добавил бы ... Контакты Видеоархив Галерея Ферромагнетизм - одно из магнитных состояний веществ, характеризуемое параллельной ориентацией магнитных моментов атомных носителей магнетизма, которое устанавливается при температурах ниже критической (точка Кюри) магнитный решетка обусловлена положительным значением энергии межэлектронного обменного взаимодействия. Магнитная восприимчивость ферромагнетиков положительна магнитный решетка достигает значений 105 гс/э. Их намагниченность J (или индукция В = Н +4pJ) растет с увеличением напряжённости магнитного поля Н нелинейно магнитный решетка достигает предельного значения Js (магнитного насыщения). Значение J зависит также от "магнитной предыстории" образца, это делает зависимость J от Н неоднозначной (наблюдается магнитный гистерезис). Гистерезис - явление, которое состоит в том, что физическая величина, характеризующая состояние тела (например, намагниченность), неоднозначно зависит от физические величины, характеризующей внешние условия (например, магнитного поля). Гистерезис наблюдается в тех случаях, когда состояние тела в данный момент времени определяется внешними условиями не только в тот же, но магнитный решетка в предшествующие моменты времени. Неоднозначная зависимость величин наблюдается в любых процессах, т.к. для изменения состояния тела всегда требуется определённое время (время релаксации) магнитный решетка реакция тела отстаёт от вызывающих её причин. Такое отставание тем меньше, чем медленнее изменяются внешние условия Однако для некоторых процессов отставание при замедлении изменения внешних условий не уменьшается. В этих случаях неоднозначную зависимость величин называется гистерезисной, магнитный решетка само явление - гистерезисом. Ферромагнитные домены (области самопроизвольной намагниченности) - намагниченные до насыщения части объёма ферромагнетика (обычно имеющие линейные размеры ~10-3-10-2 см), на которые он разбивается ниже температуры Кюри. Векторы намагниченности доменов в отсутствие внешнего магнитного поля ориентированы таким образом, что результирующая намагниченность ферромагнитного образца в целом, как правило, равна нулю. Разбиение ферромагнетика на домены объясняется следующими причинами. Если бы весь ферромагнетик был намагничен до насыщения в одном направлении, то на его поверхности возникли бы магнитные полюсы магнитный решетка в окружающем пространстве было бы создано магнитное поле. Для этого требуется больше энергии, чем при разбиении ферромагнетика на домены, при котором магнитное поле вне образца отсутствует (магнитный поток замыкается внутри образца). При неизменном объёме магнитный решетка постоянной температуре в ферромагнетике реализуются лишь такие доменные структуры, для которых свободная энергия минимальна. Направление векторов намагниченности доменов обычно совпадает с направлением осей лёгкого намагничивания. В этом случае для ферромагнетика выполняется условие минимума энергии магнитной анизотропии. При уменьшении размеров ферромагнетика до некоторой критической величины разбиение на домены может стать энергетически невыгодным, образуется так называемая однодоменная структура: каждая ферромагнитная частица представляет собой один домен. На практике это реализуется в ферромагнитных порошковых материалах магнитный решетка ряде гетерогенных сплавов. Если ось лёгкого намагничивания совпадает с направлением приложенного поля H, то намагничивание происходит посредством движения доменных стенок. При этом, если образец был намагничен до насыщения, то перемагничивание происходит резко по достижению магнитным полем величины поля анизотропии Ha. Наблюдается прямоугольная петля гистерезиса. В случае когда ось лёгкого намагничивания перпендикулярна приложенному полю H, намагничивание происходит в результате вращения доменов. В этом случае наблюдается линейная петля гистерезиса. Такие магнетики удобно использовать в измерительных устройствах магнитный решетка преобразователях, т.к. их нама r гниченность прямо пропорциональна приложенному магнитному полю (или, например, току в первичной обмотки преобразователя). В них наблюдается эффект изменения модуля упругости под действием приложенного магнитного поля (DE-эффект). В магнитно-мягких аморфных сплавах, например, этот эффект может быть достаточно велик (модуль Юнга может меняться на порядок под действием приложенного поля). Два соседних домена, намагниченных в противоположных направлениях, всегда разделены переходным слоем конечной толщины (стенкой Блоха), в котором происходит постепенный поворот спинов, как это показано на анимации. В общем случае намагничивание ферромагнетика происходит как посредством вращения магнитных доменов, так магнитный решетка за счёт движения доменных стенок. Наличие в образцах примесей, дефектов кристаллической решётки, различного рода неоднородностей затрудняет движение блоховских стенок магнитный решетка тем самым повышает значение напряжённости Hc магнитного поля, в котором ферромагнитный образец, первоначально намагниченный до насыщения, размагничивается (это поле Hc называют коэрцитивной силой). B>Магнитострикция - изменение формы магнитный решетка размеров тела при намагничивании. Явление М. было открыто Дж. Джоулем в 1842. В ферро- магнитный решетка ферримагнетиках (Fe, Ni, Со, Gd, Tb магнитный решетка других, ряде сплавов, ферритах) Магнитострикция достигает значительной величины (относительное удлинение составляет величину 10-6-10-2). На рисунке изображена полосковая доменная структура с осью лёгкого намагничивания, перпендикулярной приложенному полю H. Намагничивание сопровождается вращением доменов, что приводит к изменению размера образца - магнитострикции. Магнитострикция нашла широкое применение в технике. На этом явлении основано действие магнитострикционных преобразователей (датчиков) магнитный решетка реле, излучателей магнитный решетка приёмников ультразвука, фильтров магнитный решетка стабилизаторов частоты в радиотехнических устройствах, магнитострикционных линий задержки магнитный решетка т.д. Скачать видео На рисунке изображена полосковая доменная структура с осью лёгкого намагничивания, перпендикулярной приложенному полю H. Намагничивание сопровождается вращением доменов, что приводит к изменению размера образца - магнитострикции. Скачать видео Если ось лёгкого намагничивания совпадает с направлением приложенного поля H, то намагничивание происходит посредством движения доменных стенок. При этом, если образец был намагничен до насыщения, то перемагничивание происходит резко по достижению поля анизотропии Ha. Наблюдается прямоугольная петля гистерезиса. Скачать видео В случае когда ось лёгкого намагничивания перпендикулярна приложенному полю H, намагничивание происходит в результате вращения доменов. В этом случае наблюдается линейная петля гистерезиса. Скачать видео Два соседних домена, намагниченных в противоположных направлениях, всегда разделены переходным слоем конечной толщины (стенкой Блоха), в котором происходит постепенный поворот спинов, как это показано на анимации. Намагничивание сопровождается движением Блоховской стенки.